Поглощение фотона. Поглощение фотонов Аннигиляция позитронов в веществе
Повсюду в наших рассуждениях шла речь о процессе, похожем на рассеяние a-частиц. Но это необязательно; можно было бы говорить и о создании частиц, например об излучении света. При излучении света «создается» фотон. В этом случае уже не нужны на фиг. 2.4 входящие линии; можно просто считать, что есть n атомов а, b, с, . . . , излучающих свет (фиг. 2.5).
Фиг. 2.5. Образование n фотонов в близких состояниях.
Значит, наш результат можно сформулировать и так: вероятность того, что атом излучит фотон в некотором конечном состоянии, увеличивается в (n+ 1) раз, если в этом состоянии уже есть n фотонов.
Многим больше нравится высказывать этот результат иначе; они говорят, что амплитуда испускания фотона увеличивается в Ö(п +1) раз, если уже имеется в наличии n фотонов. Разумеется, это просто другой способ сказать то же самое, если только иметь в виду, что эту амплитуду для получения вероятности надо просто возвести в квадрат.
В квантовой механике справедливо в общем случае утверждение о том, что амплитуда получения состояния cиз любого другого состояния j комплексно сопряжена амплитуде получения j из c
Мы разберемся в этом чуть позже, а пока просто предположим, что на самом деле это так. Тогда этим можно воспользоваться, чтобы понять, как фотоны рассеиваются или поглощаются из данного состояния. Мы знаем, что амплитуда того, что фотон прибавится к какому-то состоянию, скажем к i, вкотором уже находится n фотонов, равна
где а =<i| а> - амплитуда, когда нет других фотонов. Если воспользоваться формулой (2.24), то амплитуда обратного перехода - от (n+ 1) фотонов к n фотонам - равна
Но обычно говорят иначе; людям не нравится думать о переходе от (n +1) к n, они всегда предпочитают исходить из того, что имелось n фотонов. Поэтому говорят, что амплитуда поглощения фотона, если имеется n других, иными словами, перехода от n к (n- 1), равна
Это, разумеется, просто та же самая формула (2.26). Но тогда возникает новая забота - помнить, когда пишется Ön и когда Ö(n +1). Запомнить это можно так: множитель всегда равен корню квадратному из наибольшего числа имевшихся в наличии фотонов, все равно - до реакции или после. Уравнения (2.25) и (2.26) свидетельствуют о том, что закон на самом деле симметричен; несимметрично он выглядит лишь тогда, когда его записывают в виде (2.27).
Из этих новых правил проистекает множество физических следствий; мы хотим привести одно из них, касающееся испускания света. Представим случай, когда фотоны находятся в ящике,- можете вообразить, что ящик имеет зеркальные стенки. Пусть в этом ящике в одном и том же состоянии (с одними и теми же частотой, поляризацией и направлением) имеется n фотонов, так что их нельзя друг от друга отличить, и пусть в ящике имеется атом, который может испустить еще один фотон в таком же состоянии. Тогда вероятность того, что он испустит фотон, равна
(п+1)|a | 2 , (2.28)
а вероятность того, что он фотон поглотит, равна
n |а | 2 , (2.29)
где |а | 2 - вероятность того, что он испустил бы фотон, если бы не было этих n фотонов. Мы уже говорили об этих правилах немного по-иному в гл. 42 (вып. 4). Выражение (2.29) утверждает, что вероятность того, что атом поглотит фотон и совершит переход в состояние с более высокой энергией, пропорциональна интенсивности света, освещающего его. Но, как впервые указал Эйнштейн, скорость, с которой атом переходит в более низкое энергетическое состояние, состоит из двух частей. Есть вероятность |а| 2 того, что он совершит самопроизвольный переход, и есть вероятность вынужденного перехода n|а| 2 , пропорциональная интенсивности света, т. е. числу имеющихся фотонов. Далее, как заметил Эйнштейн, коэффициенты поглощения и вынужденного испускания равны между собой и связаны с вероятностью самопроизвольного испускания. Здесь же мы выяснили, что если интенсивность света измеряется количеством имеющихся фотонов (вместо того, чтобы пользоваться энергией в единице объема или в секунду), то коэффициенты поглощения, вынужденного испускания и самопроизвольного испускания все равны друг другу. В этом смысл соотношения между коэффициентами А и В, выведенного Эйнштейном [см. гл. 42 (вып. 4), соотношение (42.18)].
Кривая поглощения
К γ-излучению относят электромагнитные волны, длина волны которых значительно меньше межатомных расстояний, т.е. λ
< а, где а ~ 10 -8 см. Таким образом, нижний предел энергии γ-квантов получается Е =
hν = hc/λ. = 12 кэВ.
Подобно заряженным частицам, поток фотонов поглощается веществом в основном за счет электромагнитного взаимодействия. Однако механизм этого поглощения существенно иной. На это есть две причины:
1) фотоны не имеют электрического заряда и, следовательно, не подвержены влиянию дальнодействующих кулоновских сил. Поэтому при прохождении через вещество фотоны сравнительно редко сталкиваются с электронами и ядрами, но зато при столкновении, как правило, резко отклоняются от своего пути, т.е. практически выбывают из пучка;
2) фотоны обладают нулевой массой покоя и, следовательно, не могут иметь скорости, отличной от скорости света. А это значит, что в среде они не могут замедляться. Они либо поглощаются, либо рассеиваются, причем в основном на большие углы. При прохождении пучка фотонов через вещество в результате взаимодействий со средой постепенно ослабляется интенсивность этого пучка. Найдем закон, по которому происходит это ослабление, т.е. кривую поглощения фотонов в веществе.
Пусть на поверхность плоской мишени перпендикулярно ей падает поток фотонов J 0 см -2 с -1 (рис. 3.1), и толщина мишени х (см) настолько мала, что происходит лишь однократное взаимодействие. Изменение интенсивности этого потока dJ при прохождении фотонами слоя вещества dx пропорционально величине потока J на глубине этого слоя, толщине слоя dx (см), плотности атомов n(см -3) и эффективному сечению взаимодействия фотонов σ (см 2):
Решение этого уравнения дает кривую поглощения
J x = J 0 e -σnx .
Обычно с поглощением фотонов в веществе связывают два понятия.
- Линейный коэффициент поглощения τ = nσ; [τ] = см -1 и J x = J0e -τx . Таким образом τ − эта такая толщина вещества в сантиметрах, на которой поток фотонов ослабляется в е раз.
- Массовый коэффициент поглощения μ = τ/ρ = σn/ρ, где ρ (г/ см) − плотность вещества. Размерность μ получается следующей: [μ] = см 2 /г. При этом изменение потока фотонов принимает вид:
J x = J 0 е -μxρ ,
где хρ (г/см 2) − толщина вещества, измеренная в массовых единицах. Смысл тот же − эта такая толщина вещества в г/см 2 , на которой поток ослабляется в е раз.
Коэффициент поглощения полностью характеризует прохождение фотонов через вещество. Он зависит от свойств среды и энергии фотонов. Если поглощение идет за счет нескольких различных процессов, каждому из которых соответствует свой коэффициент поглощения, μ i , τ i ,..., то полный коэффициент поглощения μ = ∑μ i и τ
= ∑τ i
Поглощение фотонов веществом в основном происходит за счет трех процессов: фотоэффекта, комптон-эффекта и рождения электронно-позитронных пар в кулоновском поле ядра.
3.2 Фотоэффект
Фотоэлектрический эффект − это освобождение электронов, находящихся в веществе в связанном состоянии, под воздействием фотонов. Различают внутренний фотоэффект и внешний.
Внутренним фотоэффектом называют переходы электронов под воздействием электромагнитного излучения внутри полупроводника или диэлектрика из связанных состояний в свободные без вылета наружу.
Внешний фотоэффект наблюдается в твердых телах, газах, на отдельных атомах и молекулах - это испускание электронов наружу при поглощении фотонов. В этих лекциях будет обсуждаться только внешний фотоэффект. Фотоэффектом будем называть процесс, при котором атом поглощает фотон и испускает электрон. При этом падающий фотон взаимодействует со связанным в атоме электроном и передает ему свою энергию. Электрон получает кинетическую энергию Т е и покидает атом, а атом остается в возбужденном состоянии. Поэтому фотоэффект всегда сопровождается характеристическим рентгеновским излучением атома или испусканием электронов Оже. При эффекте Оже происходит непосредственная передача энергии возбуждения атома одному из его электронов, который в результате этого покидает атом. Законы сохранения энергии и импульса при фотоэффекте могут быть представлены в виде:
hν = Т е + I i + Т я, и
где
,
− кинетическая энергия ядра отдачи;
I i − энергия ионизации
i-й оболочки атома;
. Так как обычно hν
>> I i + Т я, то энергия фотоэлектронов Т е ≈ hν, и, следовательно, энергетический спектр фотоэлектронов близок к монохроматическому.
Из законов сохранения энергии и импульса следует, что фотоэффект не может происходить на свободном электроне. Докажем это
"от противного": предположим, что такой процесс возможен. Тогда законы сохранения будут выглядеть так
Отсюда получаем уравнение 1 − β = √1 − β 2
, которое имеет два корня β = 0 и β = 1. Первый из них соответствует Т е = hν = 0, а второй не имеет физического смысла для частиц с массой отличной от нуля.
Еще нагляднее это доказательство выглядит для нерелятивистского случая: hν = m e v 2 /2 и hν/c = m e v. Решение системы приводит к выражению v = 2с, чего не может быть.
Таким образом, свободный электрон не может поглощать фотон. Для фотоэффекта существенна связь электрона с атомом, которому передается часть импульса фотона. Фотоэффект возможен лишь на связанном электроне. Чем меньше энергия связи электрона с атомом по сравнению с энергией фотона, тем менее вероятен фотоэффект. Это обстоятельство определяет все основные свойства фотоэффекта:
A) ход сечения с энергией фотона − σ ф (hν) , b) соотношение вероятностей фотоэффекта на разных электронных оболочках, c) зависимость сечения от Z среды.
 Рис.3.2. Зависимость эффективного сечения фотоэффекта от энергии фотонов |
a) На рис.3.2 изображена зависимость эффективного сечения фотоэффекта от энергией фотонов. Если энергия фотона велика по сравнению с энергией связи электронов в атоме, то сечение фотоэффекта оф быстро убывает с увеличением энергии фотона. При I i
<< hν < m e c 2 σ ф ~ (hν) -3.5 .
При hν > m e c 2 σ ф ~ (hν) -1 .
По мере убывания hν, т.е. возрастания связности электронов I k /hν, сечение процесса быстро растет до тех пор, пока энергия фотона не станет равной энергии
I k . При hν < I k фотоэффект на K-оболочке атома станет невозможным, сечение фотоэффекта будет определяться только взаимодействием фотонов с электронами L, М и др. оболочек. Но эти электроны связаны с ядром слабее, чем
K-электроны. Поэтому при равных энергиях фотонов вероятность фотоэффекта на L-электронах много меньше, чем на
K-электронах. В зависимости σ ф (hν) будет наблюдаться резкий скачок. Затем при
hν < I k снова σ ф начинает расти с убыванием hν, так как возрастает относительная связность электрона L/hν, и т.д.
b) Формулы для сечения фотоэффекта на K-электронах, полученные методами квантовой электродинамики и подтвержденные экспериментом, имеют вид:
Отношения сечений фотоэффекта на разных оболочках получаются следующими:
Поэтому при вычислении полного сечения фотоэффекта обычно используется соотношение:
с) Из этой же формулы видна сильная зависимость σ ф от Z среды: σ ф ~ Z . Это понятно, так как в легких элементах электроны связаны кулоновскими силами ядра слабее, чем в тяжелых. В тяжелых веществах фотоэффект является главной причиной поглощения мягких фотонов.
Угловое распределение фотоэлектронов получается расчетным путем из формулы для дифференциального сечения. Из нее следует, что фотоэлектроны распределены симметрично по закону ~ cos 2 φ относительно направления электрического вектора
падающей электромагнитной волны. Кроме того, угловое распределение существенно зависит от энергии фотоэлектронов. В нерелятивистском случае Т е
<< m е c 2 (β << 1) интенсивность фотоэлектронов максимальна в плоскости поляризации векторов
и
фотона, т.е. в плоскости, перпендикулярной направлению движения фотона. При больших энергиях Т е >
m е c 2 угол, под которым интенсивность фотоэлектронов максимальна, уменьшается, причем чем больше энергия электронов, тем меньше угол их вылета по сравнению с направлением движения фотона, угловое распределение получается вытянутым вперед.
3.3. Комптон-эффект
Взаимодействие фотонов с веществом может приводить к их рассеянию без поглощения. Рассеяние может быть двух видов: 1) без изменения длины волны (когерентное рассеяние, томсоновское, классическое) и 2) с изменением длины волны (некогерентное, комптоновокое рассеяние).
1. Томсоновское рассеяние
происходит, если hν < I i (λ
~10 -8 см). В этом случае атом воспринимается фотоном "как единое целое", и фотон обменивается энергией и импульсом со всем атомом. Так как масса атома очень велика по сравнению с эквивалентной массой фотона hν/c , то отдача в этом случае практически отсутствует. Поэтому рассеяние фотонов происходит без изменения их энергии, т.е. когерентно.
Можно считать, что источником рассеянного излучения являются связанные электроны атома, которые приходят в резонансные колебания под действием падающего излучения и, вследствие этого, излучают фотоны такой же частоты. Сечение томсоновского рассеяния зависит от угла рассеяния фотона 0:
σ(θ) = 0.5r e 2 (l + cos 2 θ),
где r e 2 = е 2 /m е c 2 = 2.8·10 -13 см − классический радиус электрона. Интегрируя по всем θ можно получить сечение полного томсоновского рассеяния. Эффективное сечение томсоновского рассеяния, рассчитанное на 1 электрон, равно:
σ T = (8/3)πr e 2 = 0.66 барн,
где σ T − универсальная постоянная и не зависит от частоты падающего излучения.
2. Комптоновское рассеяние возникает при hν >> I i . В этом случае все электроны атома можно считать свободными.
Комптоновское рассеяние происходит в результате упругого столкновения фотона с электроном, причем фотон передает электрону часть своей энергии и импульса. Поэтому энергетические и угловые характеристики явления полностью определяются законами сохранения энергии и импульса для упругого удара (рис. 3.3):
hν = hν" + Т е,
где
и
− кинетическая энергия и импульс электрона отдачи.
Совместное решение этих уравнений позволяет получить энергии рассеянного фотона hν" и электрона отдачи Т е в зависимости от угла рассеяния фотона θ:
Из этих соотношений вытекает ряд важных следствий.
1. Из первого соотношения легко найти, на сколько изменилась длина электромагнитной волны при комптоновском рассеянии (формула Комптона):
где λ 0 = h/m e c = 2.426·10 -10 см − комптоновская длина волны электрона. Из формулы Комптона следует, что:
A) сдвиг волны Δλ не зависит от величины длины волны; b) сдвиг Δλ, определяется лишь углом рассеяния фотонов θ: при θ = 0 Δλ = 0 (т.е. нет рассеяния), при θ = π/2 Δλ = λ 0 и при θ = π, Δλ = 2λ 0 (максимально возможный сдвиг происходит при рассеянии назад).
2. Энергетический спектр фотонов, полученный в результате комптоновского рассеяния пучка моноэнергетических γ-квантов, оказывается непрерывным в интервале энергий от
при
θ = πдо hν max = hν при θ = 0.
3. В результате комптоновского рассеяния моноэнергетических γ-квантов получается непрерывный энергетический спектр электронов отдачи в интервале от
T e min = 0 при θ = 0 до
при
θ = π.
4. Связь углов вылета рассеянного фотона θ и электрона отдачи φ (рис.3.3) можно найти из закона сохранения импульса, записанного для продольной и поперечной составляющих (относительно направления движения первичного фотона):
Преобразуем второе уравнение:
Отсюда находим:
Из полученного соотношения видно, что изменению угла рассеяния фотона в интервале
0 ≤ θ ≤ π соответствует изменение угла вылета электрона отдачи в интервале π/2 ≥ φ ≥ 0. Таким образом, электроны вылетают только в переднюю полусферу, причем наиболее энергичные электроны летят в направлении первичного фотона.
Дифференциальное эффективное сечение комптоновского рассеяния было впервые рассчитано
О. Клейном и
И
. Нишиной в 1929 г., а в 1930 г. эту же формулу другим способом получил И.Е.Тамм. Формула Клейна-Нишины-Тамма имеет вид:
где dσ K /dΩ − дифференциальное эффективное сечение рассеяния фотона под углом
θ в телесный угол dΩ, а r е − классический радиус электрона. После подстановки в эту формулу значения hν"
получается зависимость дифференциального сечения комптоновского рассеяния только от hν и от
θ, причем форма зависимости сечения от θ меняется с изменением энергии фотонов. При малых значениях hν:
dσ K /dΩ ~ 1 + cos 2 θ. С ростом hν все большее количество фотонов рассеивается в направлении "вперед", причем с увеличением первичной энергии
hν повышается вероятность рассеяния на малые углы (рис.3.4).
Полное сечение находится после интегрирования по всем θ:
где σ T = (8π/3)r e 2 − сечение томсоновского рассеяния,
а ƒ(hν/m e c 2) < 1 и возрастает с увеличением hν.
При малых значениях hν (I K << hν/m e c 2
<<1), σ K ~
σ T ·(1 − 2hν/m e c 2)
→ σ T с уменьшением hν.
Так как в 1см среды находится Zn электронов, то полная вероятность комптоновского рассеяния на 1см пути в веществе (Z,A,ρ) будет:
Таким образом, вероятность комптоновского рассеяния на 1 см пути обратно пропорциональна энергии фотонов и пропорциональна Z вещества (сечение в расчете на 1 электрон не зависит от Z вещества, а каждый атом содержит Z электронов). На рис.3.5 изображен график зависимости σ K /σ T от энергии фотонов. На этом рисунке приведены в тех же единицах сечение фотоэффекта в различных веществах. Сравнение зависимостей показывает, что с повышением энергии фотонов вероятность комптон-эффекта становится существенно больше сечений фотоэффекта.
Рис.3.5. Зависимость полных сечений комптоновоского рассеяния (сплошная кривая) и фотоэффекта в пересчете на 1 электрон (пунктир для С, А1, Си и Рb) от энергии фотонов
Комптоновское рассеяние может происходить не только на электронах, но и на других частицах, имеющих электрический заряд. Однако вероятность такого эффекта очень мала. Например, комптоновское рассеяние на ядрах атомов пренебрежимо мало из-за того, что у ядер очень мала величина их классического электромагнитного радиуса Ze 2 /m я с 2 .
Существует еще явление, называемое обратным комптон-эффектом. Оно происходит при упругом рассеянии фотонов на релятивистских электронах. В этом случае энергия и импульс фотонов будут увеличиваться за счет энергии и импульса электронов-мишеней.
3.4. Рождение электронно-позитронных пар
При достаточно большой энергии фотонов (hν > 2m e c 2) становится возможным процесс образования пары, при котором в поле ядра фотон поглощается, и рождаются электрон и позитрон. Расчет по КЭД и опыт свидетельствуют о том, что этот процесс происходит не внутри ядра, а около него, в области, имеющей размер комптоновской длины волны λ 0 = 2.4·10 -10 см. Поскольку при этом взаимодействии фотона с полем ядра рождаются электрон и позитрон, то этот процесс имеет энергетический порог, т.е. он происходит, если hν > 2m e c 2 . Законы сохранения энергии и импульса могут быть записаны в виде:
hν = 2m e c 2 + Т − + Т + +
Т я,
где β − и β + − относительные скорости электрона и позитрона, Т − и Т + − их кинетические энергии, а Т я и р я − энергия и импульс ядра отдачи.
Исходя из законов сохранения энергии и импульса, можно показать, что образование электронно-позитронной пары фотоном в вакууме невозможно: энергия и импульс обязательно должны распределяться между тремя частицами: электроном, позитроном и, например, ядром. Если предположим, что рождение пары может происходить в вакууме (Т я = р я = 0), то законы сохранения принимают вид:
hν = 2m e c 2 + Т − + Т +
и 
Первое из этих уравнений можно записать в форме:
и сразу же становится очевидной его несовместимость со вторым уравнением.
В частном случае, когда Т − = Т + = 0, получается система противоречивых уравнений:
hν = 2m e c 2 и
hν/c = 0. Таким образом, чтобы выполнялись законы сохранения, нужна третья частица, в поле которой происходит процесс рождения пары и которая принимает на себя избыточный импульс. Такой частицей может быть не только ядро, но и, например, электрон. Но если у ядра Т я = р я 2 /2m я − малая величина, то у электрона отдача будет очень большая, и электрон отдачи может получить энергию того же порядка, что и компоненты пары. В этом случае порог процесса будет существенно превышать 2m e c 2 . Пороговая энергия фотона для образования пары в поле электрона равна
4m e c 2 =2.044 МэВ.
Теоретические расчеты зависимости сечения рождения пар от энергии γ-квантов приводят к довольно сложному виду. Однако для области энергий 5m e c 2 <
hν < 50m e c 2 эта зависимость может быть представлена в виде:
При энергии фотонов hν < 5m e c 2 и hν >50m e c 2 сечение растет медленнее. При hν > 50m e c 2 рост сечения ограничивается экранированием кулоновского поля ядра атомными электронами. В предельно релятивистском случае при hν > 10 3 m e c 2 сечение не зависит от энергии:
σ П ~ 0.08·Z 2 ·r e 2 = 0.63·10 -26 ·Z 2 cм 2 .
Общий характер зависимости сечения от энергии фотонов представлен на рис. 3.6.
Рис.3.6 .Зависимость сечения рождения пар от энергии фотонов
Процесс рождения пар подобен процессу тормозного излучения. Поэтому выражения, описывающие эти два процесса, очень похожи по своей структуре: в случае полного экранирования вероятность того, что фотон с энергией Е" = hν на пути в 1 см образует электрон с энергией Е в интервале (E, E+dE) и позитрон с энергией (Е" − Е) будет:
Вероятность образования пары не зависит от энергии электрона Е и позитрона Е" − Е, и это понятно, так как в процессе их образования фотон исчезает и равновероятно распределение энергии между компонентами пары. Зная w n , можно найти полную вероятность образования пары на пути 1 см:
Таким образом, в случае полного экранирования полное сечение рождения пары не зависит от энергии фотона.
3.5. Другие процессы взаимодействия фотонов с веществом
1. Ядерный фотоэффект − поглощение γ-кванта ядром и испускание при этом нуклона, т.е. (γ,n)-реакция. Порог ядерного фотоэффекта -6-10 МэВ т.е. порядка энергии связи нуклонов в ядрах. Сечение ядерного фотоэффекта σ яф ~ Z и по величине существенно меньше сечений трех рассмотренных эффектов.
2. Если энергия фотонов много больше энергии связи нуклонов в ядрах, то может происходить фоторасщепление ядер с вылетом нескольких частиц. Например, (γ,2р), (γ,n,2р) - реакции. Сечение такого процесса σ я ~ 10 -26 см.
3. Если hν > 2m μ с 2 , т.е. hν > 200 МэВ, то в поле ядра γ-кванты могут образовывать μ − μ + -пары, аналогично е − е + -парам.
4. Если hν > m π с 2 , т.е. hν >140 МэВ, то может возникать фотогенерация пионов с сечением ~10 -28 А см 2 .
Таким образом, поглощение γ-квантов за счет всех перечисленных процессов пренебрежимо мало по сравнению с σ П.
3.6. Суммарное сечение взаимодействия фотонов с веществом
Ослабление потока фотонов при прохождении через вещество определяется главным образом тремя процессами: фотоэффектом, комптон-эффектом и образованием пар в кулоновском поле атомных ядер. Вследствие этого в формуле J = J0
e -σnx сечение о является суммой сечений этих процессов:
σ = σ ф + σ K + σ П, а линейный и массовый коэффициенты поглощения соответственно равны:
τ = σn = τ ф + τ K + τ П и μ = σn/ρ = μ ф + μ K + μ П. Каждое из слагаемых по-разному зависит от энергии фотонов и свойств вещества, поэтому относительная роль отдельных слагаемых может сильно меняться. Так, в алюминии (рис.3.7) в широком интервале энергий фотонов 50
кэВ < hν <15 МэВ преобладает комптон-эффект, а при
hν >15 МэВ − образование пар. В свинце же фотоэффект (рис.3.7) является доминирующим вплоть до энергии 0.5 МэВ, а при
hν >5 МэВ основную роль играет процесс рождения пар.
Рис.3.7. Зависимость массового коэффициента поглощения фотонов от их энергии в алюминии, меди и свинце
В заключение следует отметить важное обстоятельство: все три вида взаимодействия фотонов с веществом приводят к возникновению быстрых электронов.
3.7. Аннигиляция позитронов в веществе
Слово "аннигиляция" означает "исчезновение", "превращение в ничто". Это процесс, в котором частица и ее античастица превращаются в электромагнитное излучение (фотоны) или другие элементарные частицы (лептоны, кварки). Это процесс, обратный рождению пар γ-квантами. И тот и другой процессы − это просто взаимопревращения.
Эти взаимопревращения управляются фундаментальными законами сохранения: законом сохранения энергии, импульса, момента количества движения, электрического заряда и др.
Процессы рождения и аннигиляции частиц были теоретически предсказаны в 1931 г.
П.А. Дираком . Они вытекали из созданной им теории электрона. Согласно Дираку, совместить квантовую механику (к тому времени уже подтвержденную экспериментом) с теорией относительности удается лишь, если наряду с состоянием электрона с положительной энергией ввести состояние электрона с отрицательной энергией (или положительного "электрона" с положительной энергией).
В 1932 г.
К.Д. Андерсон , исследуя состав космических лучей с помощью камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле, получил экспериментальные доказательства существования позитрона (Нобелевская премия, 1936 г.). По знаку кривизны следа частицы нашли, что частица положительная, а по изменению кривизны (после прохождения ею 6 мм свинца) и по плотности зерен в треке определили массу и импульс частицы. В 1933 г.
Фредерик и
Ирен Жолио-Кюри впервые получили фотографию камеры Вильсона со следами электрона и позитрона, рожденных гамма-квантом, и в том же году Ф. Жолио-Кюри впервые наблюдал аннигиляцию электронов и позитронов в два фотона.
Как же происходит аннигиляция позитронов? Попав в вещество, быстрые позитроны ведут себя так же, как и электроны, т.е. при Т е
> ε они испытывают радиационное торможение, а при Т е < ε − ионизационные потери и, как правило, почти полностью теряют свою скорость. В дальнейшем начинается их диффузия в веществе до встречи со свободными или связанными в атомах электронами и последующая аннигиляция позитронов. Перед аннигиляцией обе частицы (электрон и позитрон) чаще всего находятся в состоянии, когда их моменты количества движения равны нулю (S-состояние). Дальнейшая судьба их зависит от взаимной ориентации внутренних моментов количества движения (спинов) и от того, свободен ли электрон или находится в связанном состоянии.
При встрече электрона и позитрона их полная энергия, включая энергию покоя, почти целиком переходит в энергию электромагнитного излучения (процесс, обратный рождению пар) и частично передается какому-то третьему телу, например, ядру. Если аннигиляция позитронов происходит на электроне, входящим в состав атома, то возможна аннигиляция с образованием одного фотона, т.к. импульс образующегося фотона будет компенсироваться отдачей атома или ядра, и закон сохранения импульсов будет выполняться. Законы сохранения энергии и импульса для этой ситуации можно записать так: + = ∑ t /c.
Замедлившийся до тепловой скорости позитрон может аннигилировать со свободным электроном, например, с одним из электронов проводимости в металле или с одним из внешних электронов атома. Если считать, что электрон и позитрон до аннигиляции покоились, то законы сохранения принимают вид:
2m е с 2 = ∑ t и 0 = ∑ t /c,
т.e. аннигиляция на свободном электроне возможна только при условии одновременного вылета не менее двух фотонов в противоположных направлениях. Поскольку обе аннигилирующие частицы с наибольшей вероятностью находятся в S-состоянии, то результат аннигиляции будет зависеть от взаимной ориентации внутренних моментов количества движения частиц, т.е. их спинов.
Если спины электрона и позитрона направлены в противоположные стороны (+1/2ћ и -1/2ћ), и, следовательно, их суммарный спин равен нулю, то в результате аннигиляции (согласно закону сохранения зарядовой четности) может образоваться лишь четное число фотонов со спинами, также направленными в противоположные стороны, т.к. спин каждого фотона равен
l ћ. Так как вероятность аннигиляции w ~ α n , где n − число фотонов, то наиболее вероятно рождаются два фотона (w ~ α 2) -так называемая
двухфотонная аннигиляция
, менее вероятно − четыре фотона (w ~ α 4) и т.д.
Поскольку импульсы электрона и позитрона близки к нулю, то суммарный импульс системы тоже равен нулю, и, следовательно, образовавшиеся при аннигиляции фотоны летят в противоположные стороны, причем каждый из них забирает половину энергии системы, т.е. по 0.511 МэВ.
Если спины электрона и позитрона оказались параллельными, то их суммарный спин равен 1 ћ. В этом случае возможно образование нечетного числа фотонов, вероятнее всего − трех, так как один фотон возникнуть не может из-за невыполнения закона сохранения импульса. Вероятность трехфотонной аннигиляции ~ а 3 , т.е. существенно меньше (в 1/137 раз), чем двухфотонной. В среднем трехфотонная аннигиляция осуществляется в (0.2 - 0.3) % случаев.
Если аннигиляция происходит "на лету", т.е. в случае, когда позитрон еще не потерял скорость, то фотоны разлетаются под углом, причем угол разлета фотонов зависит от их скорости. При больших энергиях аннигилирующих позитронов возникшие фотоны испускаются преимущественно "вперед" и "назад" относительно направления движения позитрона. Фотон, летящий вперед, уносит большую часть энергии позитрона. На долю же фотона, летящего назад, остается минимальная энергия, т.е 0.511 МэВ. Поэтому при прохождении быстрых позитронов через вещество образуется пучок гамма-квантов, летящих в одном направлении, что используется для получения монохроматических пучков фотонов высокой энергии.
Позитрон − стабильная частица, в вакууме она существует бесконечно долго, но в веществе позитрон очень быстро аннигилирует. Среднее время жизни позитрона по отношению к процессу аннигиляции в твердых веществах составляет τ ~ 10 -10 с, а в воздухе при нормальных условиях τ ~10 -5 с.
Иногда аннигиляция идет через промежуточный этап, через образование связанного состояния электрона и позитрона, которое называется
позитронием
. Позитроний, в котором спины позитрона и электрона антипараллельны (парапозитроний), аннигилирует в два гамма-кванта со временем жизни
τ ~ 1.25·10 -10 с. Позитроний с параллельными спинами частиц (ортопозитроний) образует три гамма-кванта со временем жизни τ ~ 1.4·10 -7 с.
Явление аннигиляции позитронов сейчас широко используется для исследования свойств элементарных частиц. На встречных пучках позитронов и электронов в вакууме камеры ускорителя происходит процесс аннигиляции, в котором выделяется точно определенная энергия. Точечность взаимодействия и знание его энергии используется для доказательства существования кварков и определения их массы.
Вопросы и задачи к главе 3
1. Монохроматический пучок фотонов при прохождении алюминиевой пластины толщиной 2.9 см ослабляется в 2.6 раза. Определить τ, μ и σ.
А кто доказал, что ядро атома не поглощает фотоны? и получил лучший ответ
Ответ от Бобр[гуру]
Сколько энергии приходится на электроны а сколько на ядро
Это вопрос, или утверждение?
И да, ядро тоже может поглощать фотоны.
Бобр
Просветленный
(22794)
По формуле чего???
А то я даже не слышал, про "формулу по поводу поглощения ядра фотонов"...
Вы, вообще, на каком языке говорите?
Ответ от Ёебастьян Рачовски
[гуру]
Ты уже разберись, что хочешь узнать: поглощение фотона атомом или атомным ядром?
Да, фотон может поглощаться ядром. Спроси у Мессбауэра.
Метод ЯГР уже давно используется.
Ответ от Salavata
[гуру]
Электрон не может поглотить фотон.
Фотон поглощается атомом - системой из ядра и электронов.
Ядро иногда может поглощать фотон.
Ответ от Іыбиков Олег
[гуру]
Дядя Вова, как там погода в Питере? 🙂 У нас противно, дождь второй день моросит.
Ответ от Ўрий Моисеев
[гуру]
Радиоактивные ядра излучают фотоны (гамма-лучи). Значит должны и поглощать если не доказано, что это необратимый процесс.
Ответ от 999
[гуру]
Посмотрите Эффект Комптона. Возможно это отчасти прояснит вопрос.
Ответ от Константин Петров
[гуру]
современной науке неизвестно что такое свет
то ли это фотон, то ли чё еще, то ли он движется, то ли это стоячая волна
на подобые высказывания набегают всякие тролли и оскорбляют
есть мракобесные утверждения типа мол экспериментом Гранжье-Роже-Аспэ существование фотона доказано еще аж в 1986 году
но...
при проверке выясняется, что есть только критика эксперимента и есть рекомендации повторить эксперимент с учетом замечаний
годы идут
а фотона нет
вот если убрать воздух, то исчезают как сам звук, так и скорость звука
то есть, воздух среда распространения звука
а ГДЕ, В ЧЕМ, КАК распространяется фотон (свет)?
получается, нужен эфир?
соответственно, любые рассуждения о ядре атома и фотонах, о всяких там уровнях на данный момент антинаучные
Ответ от Ёвятoй дух
[гуру]
володя изобрел новый велосипед: оказывается, АХТУНГ! 11 ядро может поглощать фотоны!!! сенсация!!!
такое ощущение, что рыбаки не подозревают о существовании Ландау-Лившица
Ответ от Јурик Жуков
[гуру]
Вова, что за шум, а драки нет?
Что не даёт тебе спать?
Фотон - это чистейшая эфирная волна (порциальная, или квантовая) ! Для поглощения волны требуются резонансные условия! У электронов и атомного ядра они очень резко отличаются! Фотоны поглощаются и тут же испускаются атомным ядром, но только соответствующей длинны волны! Накачать ядро фотонами, так, чтобы ядро лопнуло, ещё никому не удавалось. А вот электроны накачиваются до определённых пределов и переходят в возбуждённое состояние.
Ответ от White Rabbit
[гуру]
Великий гений всея мира мог бы знать, что гамма-излучение - ТОЖЕ ФОТОНЫ.
И только потом пытаться поучать, и, тем более, вопрошать СВОЙ НЕГРАМОТНЫЙ БРЕД
Ответ по существу: разумеется никто НЕ доказал, поскольку само утверждение - твоя безграмотная фантазия. Ядро МОЖЕТ поглощать гамма-кванты.
Ответ от Алексей Абрамов
[гуру]
Если отвечать в порядке следования вопросов:
1. Имеется непротиворечащая экспериментальным данным модель, описывающая взаимодействия ядра и фотонов (См. квантовая электродинамика).
2. Ловушкой для фотонов электроны в некотором смысле являются, но даже при их наличии есть вероятность что какой либо фотон "долетит" до ядра. Уровни поглощения и излучения в атоме квантованы, с любыми фотонами ядро взаимодействоать не будет.
3. При испускании и поглощении фотонов меняется форма орбиты электрона. Но стабильность самой орбиты определяется тем, что электрон постоянно взаимодействует с ядром атома по средством обмена фотонами, но так как эти фотоны находятся всегда внутри системы электрон + ядро их мы увидеть не можем.
4. Энергия находиться не только в электроне и ядре но еще и в потенциале поля их взаимодействия.
Например, когда протоны которые являются ядрами атомов водорода разгоняют в ускорителе (например большой адронный коллайдер) на них воздействуют переменным магнитным полем, взаимодействие которого с этими протонами описывается как излучение и поглощение фотонов.
До сих пор нейтрино было очень похоже на фотон. Подобно фотону, нейтрино не заряжено, не имеет массы, всегда движется со скоростью света. Обе частицы имеют спин. Спин фотона +1 или -1, тогда как спин нейтрино +1/2 или -1/2 (отличие не очень существенное). Тем не менее между ними существует интересная и даже удивительная разница, понять которую нам помогут следующие рассуждения.
Проследим два события, обращенные во времени. Пусть человек, держащий мяч, бросает его, скажем, на юг. Если же мяч приближается к человеку, двигаясь в обратном направлении, человек поднимает руку и ловит его. В первом случае последовательность событий была такова: 1) человек держит мяч, 2) человек бросает мяч, 3) мяч летит на юг. Движение, обращенное во времени, имело другую последовательность событий: 1) мяч летит на север, 2) человек ловит мяч, 3) человек держит мяч. Все это очень напоминает кинофильм, который сначала прокручивают в одну сторону, а затем в обратную.
Попробуем перенести этот принцип в субатомный мир Если электрон в атоме переходит из возбужденного состояния в менее возбужденное, он излучает фотон видимого света, длина волны которого зависит от разности энергий между двумя возбужденными состояниями атома. Тот же самый атом может поглотить или «поймать» фотон с точно такой же длиной волны, при этом электрон перейдет из менее возбужденного состояния в более возбужденное. Каждый тип атома излучает фотоны определенных длин волн (в зависимости от величины энергии его возбужденных состояний) и при подходящих условиях поглощает фотоны с точно такими же длинами волн.
И все-таки разница между прямым и обращенным во времени событием существует не только в изменении направления и последовательности. Поймать мяч труднее, чем бросить его. Бросая мяч, вы приводите в движение неподвижный предмет, и все зависит только от вас. Располагая своим временем, вы можете удобнее взять мяч, тщательно прицелиться и т. д. Когда же вы ловите мяч, приходится иметь дело с движущимся предметом и зевать некогда. Когда мяч приблизится, его нужно быстро схватить, так как мяч будет оставаться в пределах досягаемости долю секунды. В эту долю секунды вы должны успеть вытянуть руку точно в направлении движения мяча и остановить его. Если вы промахнетесь, мяч пролетит мимо.
То же самое происходит и с атомом, излучающим фотон. Такой атом испускает фотон за время, которое в среднем составляет около 10 -8 сек. Следовательно, атом, так сказать, сам распоряжается своим временем и излучает фотон, когда ему удобно.
Чтобы поглотить этот же фотон, атому необходимо 10 -8 сек, что является естественным следствием обратимости событий. Но атом не может поглотить фотон без значительных хлопот. Фотон движется со скоростью света и не остается вблизи атома в течение всего промежутка времени 10 -8 сек. За такой промежуток времени фотон света пролетает в среднем 300 см. Некоторые фотоны могут пройти большее расстояние, а другие меньшее. Понятно, почему обычно атомам очень трудно поймать фотоны: ведь размер атома значительно меньше этого расстояния! (Точно так же баскетболистам трудно ловить мячи, летящие слишком быстро). Тем не менее, случайно атом может поймать и поглотить фотон.
Все сказанное предполагает, что фотон не имеет собственных размеров; хотя на самом деле его размеры довольно велики. Типичный фотон видимого света имеет длину волны около 1/20 000 см. На этой длине укладывается в ряд около тысячи атомов. Фотон видимого света можно представить как некую сферу, диаметр которой в тысячу раз больше диаметра атома, а объем в 1000000000 раз больше объема атома. В любой момент времени фотон света соприкасается приблизительно с миллиардом атомов, один из которых ухитряется поймать и поглотить его.
Следовательно, глубина, на которую фотон проникает в вещество до поглощения, не 300 см, а в миллиард раз меньше, т. е. 3·10 -7 см.
На таком расстоянии умещаются в ряд не более 10–15 атомов. Это означает, что фотон света до момента поглощения проникает в вещество не глубже, чем на 10–15 атомарных слоев. Толщина в 10–15 атомов - сущий пустяк в обычных масштабах, поэтому большинство твердых веществ даже в виде тонких пленок непрозрачны для света (хотя золотую фольгу можно сделать настолько тонкой, что она станет прозрачной).
Чем короче длина волны света, тем меньше фотон, тем меньше атомов соприкасается с ним в любой момент времени и, следовательно, тем больший путь он проходит через вещество до поглощения. Именно по этой причине ультрафиолетовый свет проникает в кожу человека глубже, чем видимый свет; рентгеновские лучи свободно проходят через мягкие ткани тела и останавливаются только более плотным веществом костей; а?-лучи пронизывают плотное вещество на много сантиметров. (Конечно, видимый свет проходит значительное расстояние в таких веществах, как стекло или кварц, не говоря уже о большинстве жидкостей, но все это является предметом отдельного рассмотрения).
